aszinkron motor. Működés elve

Az átvétel feltételei:

1) legalább két tekercs megléte;

2) a tekercsekben lévő áramoknak fázisonként különbözniük kell

3) a tekercsek tengelyeit térben el kell tolni.

Háromfázisú gépben egy póluspárral (p = 1) a tekercstengelyeket a térben 120°-os szögben kell elmozdítani, két póluspár esetén (p = 2), a tekercsek tengelyeinek 60°-os szögben el kell mozdulni a térben stb.

Tekintsünk egy mágneses teret, amelyet egy póluspárral rendelkező háromfázisú tekercs segítségével hozunk létre (p=1). A fázistekercsek tengelyei a térben 120°-os szögben eltolódnak és az egyes fázisok (BA, BB, BC) általuk létrehozott mágneses indukciói is 120°-os szögben eltolódnak a térben.

Az egyes fázisok által generált mágneses térindukciók, valamint az ezekre a fázisokra adott feszültségek szinuszosak, és fázisban 120°-os szögben különböznek egymástól.

Működési elve

Az állórész tekercseire feszültséget kapcsolnak, amelynek hatására áram folyik át ezeken a tekercseken, és forgó mágneses teret hoz létre. A mágneses tér a rotorrudakra hat, és a mágneses indukció törvénye szerint EMF-et indukál bennük. A rotorrudakban az indukált EMF hatására áram keletkezik. A forgórész rudak árama létrehozza a rudak saját mágneses terét, amely kölcsönhatásba lép az állórész forgó mágneses terével. Ennek eredményeként minden rúdra erő hat, amely a kerület mentén összeadva a forgórész elektromágneses nyomatékát hozza létre.

Ha az indukció kezdeti fázisát az A fázisban (φA) nullára vesszük, felírhatjuk:

A létrejövő mágneses tér mágneses indukcióját ennek a három mágneses indukciónak a vektorösszege határozza meg.

Keressük meg a kapott mágneses indukciót vektordiagramok segítségével, azokat több időpontra szerkesztve.

Rajzolj vektordiagramokat

Az ábrákból az következik, hogy a gép eredő mágneses mezőjének B mágneses indukciója elfordul, nagysága változatlan marad. Így a háromfázisú állórész tekercselés kör alakú forgó mágneses teret hoz létre a gépben. A mágneses tér forgásiránya a fázisok sorrendjétől függ. A kapott mágneses indukció értéke.

A mágneses tér forgási frekvenciája a hálózat frekvenciájától és a mágneses tér póluspárjainak számától függ.

, [rpm].

Ebben az esetben a mágneses tér forgási frekvenciája nem függ az aszinkron gép működési módjától és terhelésétől.

Az aszinkron gép működésének elemzésekor gyakran használják az ω0 mágneses tér forgási sebességének fogalmát, amelyet a következő összefüggés határoz meg:

, [rad/sec].

A mágneses tér és a forgórész forgási frekvenciájának összehasonlítására egy együtthatót vezettek be, amelyet csúszásnak neveztek és betűvel jelöltek. A csúszás relatív mértékegységben és százalékban is mérhető.

vagy

Folyamatok egy aszinkron gépben Állórész áramkör

a) állórész emf.

Az állórész tekercselése által létrehozott mágneses tér az állórészhez képest frekvenciával forog, és EMF-et indukál az állórész tekercsében. A mező által az állórész tekercsének egyik fázisában kiváltott EMF effektív értékét a következő kifejezés határozza meg:

ahol: =0,92÷0,98 – tekercselési arány;

– hálózati frekvencia;

- az állórész tekercsének egy fázisának fordulatszáma;

a keletkező mágneses mező a gépben.

b) Az állórész tekercsének fázisának elektromos egyensúlyi egyenlete.

Ezt az egyenletet a váltakozó árammal működő magtekercs analógiájával írjuk fel.

Itt és a hálózati feszültség és az állórész tekercsére táplált feszültség.

- az állórész tekercsének aktív ellenállása a tekercs fűtési veszteségeivel együtt.

az állórész tekercsének a szivárgási fluxushoz kapcsolódó induktív ellenállása.

az állórész tekercsének teljes ellenállása.

az állórész tekercsében lévő áram.

A munka elemzésekor szinkron gépek gyakran elfogadják. Akkor írhatod:

Ebből a kifejezésből az következik, hogy a mágneses fluxus egy aszinkron gépben nem függ a működési módjától, és adott hálózati frekvencián csak a rákapcsolt feszültség effektív értékétől függ. Hasonló kapcsolat van a másik gépben is váltakozó áram- a transzformátorban.

Forgó mágneses térnek nevezzük azt a mágneses teret, amelynek tengelye állandó szögfrekvenciával forog a térben. Ha ebben az esetben az indukció nagysága a mágneses tér tengelyének bármely pontjában állandó marad, akkor az ilyen teret körkörösen forgó mágneses térnek nevezzük. Ez annak köszönhető, hogy egy állandó hosszúságú, térben forgó vektorként ábrázolható, amelynek vége egy kört ír le forgás közben.

A körkörösen forgó mágneses tér kialakulása szükséges feltétele az aszinkron és szinkron gépek működésének. Ehhez három azonos tekercset (tekercset) helyeznek el az állórész-csomag hornyaiban (1. ábra), amelyek két részből állnak, amelyek az állórészcsomagban átmérősen átellenesen helyezkednek el. Ezenkívül a három állórész tekercs tengelyei 120°-kal el vannak tolva egymáshoz képest.

Ha az állórész tekercseit sematikusan egy menetből állóként ábrázoljuk, akkor az állórészen csak hat rés lesz, amelyek mindegyike fél fordulatnyi tekercset tartalmaz. A tekercsek fordulatainak kezdetét betűkkel jelöljük A, BÉs C, és a fordulók végeit betűkkel X, YÉs Z. Jelöljük a tekercsek meneteiben az áram áramlási irányát is, figyelembe véve a pozitív irányt a tekercs elejétől a végéig. Majd pozitív oldaláramokra A, BÉs C kereszttel lesz jelölve, és az oldalakat X, YÉs Z- egy pont (2. ábra).

Amikor az állórész tekercseit a háromfázisú hálózat váltakozó áram a tekercsekben az áramok folynak, időben (fázisban) egymáshoz képest 120 ° elektromosan eltolva, amint az az ábrán látható. A perióduson belül jelöljünk ki hat időpillanatot egymástól 60° el. és mindegyiknél feljegyezzük a tekercsekben lévő áramok irányait, figyelembe véve az áramok előjeleit a megfelelő időpillanatban. Könnyen belátható, hogy az állórészcsomag két felében az áramok bármely pillanatban különböző irányban áramlanak és mágneses teret képeznek, melynek tengelye egybeesik az áramirányok elválasztási tengelyével, azaz. minden 60° el. a mágneses tér tengelye 60°-kal elfordul a térben. Így ezzel a szimmetrikus tekercsrendszerrel, amelyet egy háromfázisú hálózat szimmetrikus rendszeréből táplálunk, körkörösen forgó mágneses teret kaptunk.

Azt a szögfrekvenciát, amellyel a mágneses tér forog a térben, teljes mértékben meghatározza a táphálózat frekvenciája és elektromos áramkör tekercsek. Ha a fordulatok számát megduplázzuk, és tekercsekbe kötjük úgy, hogy az állórész-csomag kerülete körül két váltakozó, azonos áramirányú csoportpár kerüljön, akkor két póluspárból álló mágneses tér képződik (3. ábra). . A térben is forogni fog, az áramingadozások egy periódusában az azonos nevű pólusok távolságának megfelelő szöggel mozogva, pl. 180°. Ez azt jelenti, hogy a mező forgási szögsebessége fele akkora lesz.

Így a mágneses mező forgási szögfrekvenciája [rad / s] vagy [rpm], ahol a táphálózat frekvenciája, és p- az állórész tekercsének póluspárjainak száma. Ez a mágneses tér számos lehetséges forgási sebességét eredményezi egy 50 Hz-es ipari hálózatban: 3000, 1500, 1000, 750, 600 stb. [fordulat]

A mágneses mező forgásirányát a tekercsek háromfázisú hálózathoz való csatlakoztatásának sorrendje határozza meg. A forgásirány megváltoztatásához elegendő bármely két tekercs csatlakozási pontját felcserélni.

Az aszinkron gép alapfogalmai és működési elve

Az aszinkron gép szerkezeti vázlata az 1. ábrán látható. A tekercs lefektetésére szolgáló 2 hornyokkal ellátott 1 állórészből és egy hengeres 3 forgórészből áll, amelynek kerek hornyaiban a tekercsének 4 vezetői (rudai) vannak. A rudakat a szélükön gyűrűk zárják le (az ábrán nem látható), ezért a forgórész tekercsét rövidre zártnak nevezzük. Ez a fajta rotor a legelterjedtebb az aszinkron gépeknél, mert. egyszerű, megbízható és technológiailag fejlett. Ha gondolatban eltávolítja a forgórész tekercsét a rotorcsomagból, akkor annak a 2. ábrán látható formája lesz. Ezt a tekercstípust "mókusketrecnek" nevezik.

Az aszinkron gépeknél a "mókuskalitka" típusú rotorok mellett olyan rotorokat alkalmaznak, amelyekben ugyanazt a háromfázisú tekercset fektetik a hornyokba (3. ábra 1), mint az állórészben. Csatlakozás külsőhöz elektromos áramkörök(5) a tekercs végeit csúszógyűrűkön (3) és keféken (4) keresztül hozzuk ki (lásd az ábrát). Az ilyen típusú rotort fázisnak nevezik

A rotor tekercsének nincs elektromos kapcsolat külső áramkörökkel és a benne lévő áram elektromágneses indukció következtében keletkezik. Ez a folyamat a következőképpen megy végbe. A háromfázisú állórész tekercs a váltakozó áramú hálózatra csatlakozik, és a tekercsáram () körkörösen forgó mágneses teret képez. Az állórész mező () forog a térben a forgórész () forgástengelyéhez képest, és keresztezi a tekercsének rúdjait. Ennek eredményeként indukálódnak EMF indukció() és mert a forgórész rudak végeit elektromosan gyűrűk zárják le, majd az EMF hatására elektromos áram () keletkezik bennük. A pálcákban folyó áram kölcsönhatása egy külső mágneses térrel erőhatást vált ki ( F) és a megfelelő elektromágneses momentum ( M), ami a forgórész elfordulását okozza (). Így a forgatónyomaték létrejötte csak akkor lehetséges, ha a forgórész rudak keresztezik az állórész mágneses terét, ehhez pedig szükséges, hogy a rotor a mágneses tér forgási sebességétől eltérő sebességgel forogjon, azaz. hogy a mezővel nem szinkronban forogjon. Innen a neve ennek a gépnek - aszinkron.

A fentiek egy logikai sorozatként ábrázolhatók, amelyben egyetlen feltételes átmenet van a forgó mezőből az EMF-re és a rotoráramra. Ha , akkor a mező és a forgórész szinkronban forog, és a rotor EMF-je nem gerjesztődik. Ezt az üzemmódot alapjáratnak hívják, és csak külső nyomaték hatására hozható létre.

Ha a rotor forgási sebessége kisebb, mint a terepi forgási sebesség, akkor a rotorra ható elektromágneses nyomaték pozitív, és azt gyorsítja. Ha a forgórész fordulatszáma nagyobb, mint a terepi sebesség, az EMF és az áram iránya a rotorban megfordul. Az elektromágneses momentum is előjelet vált, és késleltetővé válik.

Az aszinkron gépben zajló elektromechanikus folyamatok leírására általában a slip s fogalmát használják. Ez egyenlő a mágneses mező () és a rotor () forgási sebessége vagy frekvenciája közötti különbséggel, a mágneses mező forgási sebességére vagy frekvenciájára vonatkoztatva . Innentől kezdve a forgás sebessége vagy gyakorisága csúszásban fejezhető ki. A mágneses tér forgási sebességét vagy frekvenciáját szinkron sebességnek vagy frekvenciának is nevezik.

Alapvető mágneses fluxus és szórási fluxusok. Induktív reaktanciák

A forgórész tekercsében áram folyik, amelyet az indukciós EMF indukál. A rotortesthez képest csúszási frekvenciával forgó rotor saját mezőjét alkotják. Így a forgórész mező két forgási mozgásban vesz részt - a tórusz testéhez viszonyított mozgásban és vele együtt az állórészhez képest frekvenciával. Ezért a rotormező forgási frekvenciája , azaz. a forgórész mezője ugyanolyan frekvenciával forog a térben, mint az állórész mező. Ezért ezek a mezők egymáshoz képest mozdulatlanok, és a gép egyetlen mezőjét alkotják. A tér mágneses fluxusának fő része lefedi az állórész és a forgórész tekercsét, áthaladva a légrésen. Ezt a részt Ф fő mágneses fluxusnak nevezik. A másik két rész csak az egyik tekercshez van kötve, és a megfelelő szivárgási fluxusokat és. A tekercsekben szivárgási fluxusok alakulnak ki EMF szivárgás vagy EMF önindukció, amely a tekercsek áramain és a megfelelő szivárgási induktivitáson keresztül ábrázolható, figyelembe véve azt a tényt, hogy az állórész és a forgórész tekercsében lévő áramok különböző frekvenciájúak ( és ) : és , ahol és az induktív szivárgási ellenállások az állórész frekvenciáján.

A tekercsek elektromotoros erői

A forgó mágneses tér keresztezi az állórész tekercsének meneteit, és EMF-et indukál bennük. A transzformátor analógiájára felírhatjuk , ahol a tekercselési együttható, figyelembe véve tervezési jellemzőkállórész tekercsek (emelkedési rövidítés, tekercseloszlás a hornyokban, horonyferdítés). A transzformátorokban a mágneses tér képe egyszerűbb, mert a fő mágneses fluxus a tekercs szinte minden menetét lefedi, és a tekercselési együttható bevezetése nem szükséges.

A forgórész tekercsét a fő mágneses fluxus frekvenciával keresztezi. Ezért a tekercs EMF értéke , ahol a forgórész tekercsének EMF-je az állórész frekvenciáján, azaz. álló rotorral.

Az állórész és a forgórész magnetomotoros erői és áramai

Az optimális energiaátalakítás egy aszinkron gépben akkor lehetséges, ha a tekercsek magnetomotoros erői (MMF) szinuszos módon oszlanak el a rés kerülete mentén. Az állórész tekercsek azonban tekercsek, amelyek közel téglalap alakú MMF-et hoznak létre. Ezért szakaszokra vannak osztva, és a rés mentén szomszédos hornyokba helyezik el. Ennek eredményeként az MMF szinuszoshoz közeli eloszlást kap, de ha kiválasztjuk azt a fő térharmonikust, amely valójában szükséges a gép működéséhez, akkor kiderül, hogy az MMF kifejezés szerinti számítása érvényes egy csomós tekercselés , hol wÉs én- a tekercsben a fordulatok száma és az áramerősség túl magas lesz. Ezért egy aszinkron gép MMF-jének kiszámításához az ún. tekercselési együttható, figyelembe véve a tekercsek tervezési jellemzőit - a rés mentén való eloszlást, a hornyok ferdeségét és a menetemelkedést. Ennek az együtthatónak a bevezetése következtében a valós elosztott tekercselés mintegy csomózott tekercslé alakul át, amely áramerősség mellett egyenlő az áramerősséggel egy valós tekercsben a valódi tekercs alapharmonikusának MMF-jének megfelelő szinuszos eloszlású MMF-et hoz létre.

- az állórész áramát, a forgórész tekercsének paramétereire redukálva, és - az aszinkron gép áramainak transzformációs arányát.

Meg kell jegyezni, hogy a mókusketrec rotor tekercsének fázisainak száma megegyezik a rudak számával, a fordulatok száma pedig 0,5.

65. § FORGÓ MÁGNESES TÉR

A többfázisú váltakozó áramú gép működése a forgó mágneses tér jelenségének felhasználásán alapul.

Forgó mágneses teret bármilyen többfázisú váltakozó áramú rendszer hoz létre, azaz két, három stb. fázisú rendszer.

Fentebb megjegyeztük, hogy a legszélesebb körben használt háromfázisú váltakozó áram. Ezért vegyük figyelembe a váltóáramú gép háromfázisú tekercsének forgó mágneses terét (70. ábra).

Az állórészen három tekercs található, amelyek tengelyei kölcsönösen 120°-os szögben eltolódnak. Az érthetőség kedvéért minden tekercs egy menetből áll, amely az állórész két hornyában (üregében) található. A valóságban a tekercsek nagy számú fordulattal rendelkeznek. Az A, B, C betűk a tekercsek kezdetét jelzik, X Y, Z - a végüket. A tekercseket csillag köti össze, azaz X, Y, Z végei egymáshoz kapcsolódnak, közös nullát képezve, A, B, C kezdetei pedig háromfázisú váltakozó áramú hálózatra kapcsolódnak. A tekercsek háromszögben is csatlakoztathatók.

A tekercseken azonos Im amplitúdójú és ω = 2πf frekvenciájú szinuszos áramok haladnak át, amelyek fázisai a periódus 1/3-ával eltolódnak (71. ábra).

A tekercsekben folyó áramok váltakozó mágneses mezőket gerjesztenek, amelyek mágneses vonalai a síkjukra merőleges irányban hatolnak át a tekercseken. Következésképpen az A-X tekercs által létrehozott mágneses mező átlagos mágneses vonala vagy tengelye 90 ° -os szöget zár be a tekercs síkjával.

ábrán látható mindhárom tekercs mágneses mezőjének iránya. 70 B A, B B és B C vektor, egymáshoz képest szintén 120°-kal eltolva.

Ebben az esetben az A, B, C kezdőpontokhoz csatlakoztatott állórészvezetőkben a pozitívnak vett áramok a néző felé, az X, Y és Z végpontokhoz csatlakoztatott vezetékekben pedig a néző felől ( lásd 70. ábra) .

Az áramok pozitív irányai megegyeznek a mágneses mezők pozitív irányaival, amelyek ugyanazon az ábrán láthatók, és amelyeket a gimlet szabály határozza meg.

A 71. ábra mindhárom tekercs áramgörbéjét mutatja, amely lehetővé teszi az egyes tekercsek áramának pillanatnyi értékének meghatározását bármely időpillanatban.

A jelenség mennyiségi oldalának érintése nélkül először határozzuk meg a háromfázisú tekercs által keltett mágneses tér irányát különböző időpillanatokra.

Jelenleg t \u003d 0, az áram az A - X tekercsben nulla, a tekercsben a B - Y negatív, a tekercsben a C - Z pozitív. Ezért ebben a pillanatban az A és X vezetőben nincs áram, a C és Z vezetőben pozitív, a B és Y vezetékekben pedig negatív irányú (72. ábra, A).

Így az általunk választott pillanatban t=0, a C és Y vezetékekben az áram a néző felé, a B és Z vezetőben pedig a nézőtől elfelé irányul.

Ennél az áramiránynál a gimlet szabály szerint a létrehozott mágneses tér mágneses vonalai alulról felfelé irányulnak, x. azaz az állórész belső kerületének alsó részében az északi pólus, a felső részén pedig a déli.

A t 1 pillanatban az A fázisban az áram pozitív, a B és C fázisban negatív. Ezért az Y, A és Z vezetékekben az áram a néző felé irányul, a C, X és B vezetőkben pedig a nézőtől távol (72. ábra, b), és a mágneses mező mágneses vonalait 90 fokkal elforgatják. ° az óramutató járásával megegyező irányban a kezdeti irányukhoz képest.

A t 2 pillanatban az A és B fázisban az áramerősség pozitív, a C fázisban pedig negatív. Ezért az A, Z és B vezetékekben az áram a néző felé irányul, az Y, C és X vezetékekben pedig a nézőtől távol, és a mágneses mező mágneses vonalai még nagyobb szögben elfordulnak a hozzájuk képest. kezdeti irány (72. ábra, c).

Így a háromfázisú tekercs által létrehozott mágneses tér mágneses vonalainak irányaiban időben folyamatos és egyenletes változás következik be, vagyis ez a mágneses tér állandó sebességgel forog.

Esetünkben a mágneses tér forgása az óramutató járásával megegyező irányban történik.

Ha megváltoztatja egy háromfázisú tekercs fázissorrendjét, vagyis a három tekercs közül bármelyik kettőnek a hálózathoz való csatlakozását, akkor a mágneses tér forgásiránya is megváltozik. ábrán. A 73. ábra egy háromfázisú tekercselést mutat be, amelyben a B és C tekercsek hálózatra kapcsolása megváltozott. A mágneses tér mágneses vonalainak irányából az előzőleg kiválasztott t=0, t 1 és t 2 időkre látható, hogy a mágneses tér forgása most az óramutató járásával ellentétes.

A háromfázisú váltóáramú rendszer által szimmetrikus tekercsrendszerben létrehozott mágneses fluxus állandó érték, és bármikor egyenlő egy fázis maximális fluxusának másfél értékével.

Ez igazolható a keletkező Ф mágneses fluxus meghatározásával bármely időpillanatban.

Tehát a t 1 pillanatban, amikor ωt 1 \u003d= 90 °, a tekercsekben lévő áramok a következő értékeket veszik fel:

Következésképpen az A tekercs F A mágneses fluxusa a kiválasztott pillanatban a legnagyobb értékű, és ennek a tekercsnek a tengelye mentén, azaz pozitívan irányul. A B és C tekercs mágneses fluxusa a maximum fele és negatív (74. ábra).

A Ф, Фв, Фс áramlások geometriai összegét az elfogadott léptékben szegmensek formájában szekvenciálisan megszerkesztve találhatjuk meg. Az első szegmens elejét az utolsó végével összekötve a kapott mágneses fluxus Ф szegmensét kapjuk, számszerűen ez a fluxus másfélszer nagyobb, mint egy fázis maximális fluxusa.

Például az A időre (lásd 74. ábra) a keletkező mágneses fluxust

mivel ebben a pillanatban a keletkező áramlás egybeesik az Ф áramlással, és a Фв és Фс áramlásokhoz képest 60°-kal eltolódik.

Figyelembe véve, hogy t 1 pillanatban a tekercsek mágneses fluxusai felveszik az értékeket, az így kapott mágneses fluxus a következőképpen fejezhető ki:

A t=0 pillanatban a keletkező mágneses mező a függőleges tengely mentén irányult (lásd 72. ábra, a). A tekercsekben lévő áram változásának egy periódusával megegyező ideig a mágneses fluxus egy fordulatot fog fordulni a térben, és ismét a függőleges tengely mentén irányul, valamint t=0 pillanatban.

Ha az áram frekvenciája f, azaz az áram egy másodperc alatt f változási perióduson megy keresztül, akkor a háromfázisú tekercs mágneses fluxusa f (fordulat/másodperc vagy 60f fordulat/perc, m, e,

n 1 - a forgó mágneses mező fordulatszáma percenként.

A legegyszerűbb esetet vettük figyelembe, amikor a tekercsnek egy póluspárja van.

Ha az állórész tekercselése úgy van kialakítva, hogy az egyes fázisok vezetékei 2, 3, 4 stb. azonos csoportokra vannak osztva, amelyek szimmetrikusan helyezkednek el az állórész kerülete körül, akkor a póluspárok száma megegyezik 2, 3, 4 stb.

ábrán. A 75. ábra egy fázis tekercsét mutatja, amely három tekercsből áll, amelyek szimmetrikusan vannak elhelyezve az állórész kerülete körül, és hat pólust vagy három póluspárt alkotnak.

A többpólusú tekercseknél a mágneses tér olyan szögben forog, amely megfelel a két azonos nevű pólus távolságának egy áramváltozási periódusban.

Így, ha a tekercsnek 2, 3, 4 stb. póluspárja van, akkor a mágneses mező az áramváltozás egy periódusa alatt bekapcsol, stb., az állórész kerületének egy részét. Általában jelölve R a póluspárok száma, a mágneses tér által megtett utat egy áramváltozási periódusban egyenlőnek találjuk R-az állórész kerületének az a része. Ezért a mágneses tér percenkénti fordulatszáma fordítottan arányos a póluspárok számával, azaz.

1. példa Határozza meg a gépek mágneses mezejének fordulatszámát a póluspárok számával! R\u003d 1, 2, 3 és 4, a hálózatról f \u003d 50 Hz áramfrekvenciával működik.

Megoldás. A mágneses tér fordulatainak száma

2. példa. Az 50 Hz áramfrekvenciájú hálózatra csatlakoztatott gép mágneses tere 1500 ford./perc. Határozza meg ennek a gépnek a mágneses mezőjének fordulatszámát, ha 60 Hz áramfrekvenciájú hálózathoz csatlakozik.

Megoldás. A gép póluspárjainak száma

A mágneses tér fordulatszáma az új frekvencián

Ellenőrző kérdések

1. Ismertesse a háromfázisú generátor felépítését és működési elvét!
2. Milyen esetben nincs szükség nulla vezetékre, ha a generátor tekercsét és a vevőket csillaggal csatlakoztatjuk?
3. Mi a kapcsolat a feszültségek és áramok lineáris és fázisértékei között, amikor az energiaforrásokat és a fogyasztókat csillaggal és háromszöggel kapcsolják össze?
4. Melyek a háromszög csatlakozási séma előnyei a vevőkészülékek számára?
5. Milyen kifejezés határozza meg a szimmetrikus terhelésű háromfázisú áram teljesítményét?
6. Hogyan változtatható meg egy szimmetrikus háromfázisú tekercsrendszer mágneses terének forgásiránya?
7. Mi határozza meg egy szimmetrikus háromfázisú rendszer mágneses terének forgási sebességét?

A mágneses mező forgatására szolgáló körkörös mozgás műszaki megvalósításának egyszerűsége az összes 3 fázisú gép működésének alapja, beleértve az elektromos generátorokat és motorokat is.

A forgó mágneses tér létrehozásának feltételei. Létrehozása két feltétel egyidejű teljesítésével valósul meg:

1. Három tekercs elhelyezésével azonos elektromos paraméterek ugyanabban a forgássíkban azonos szögeltolással (Δα=360°/3=120°);

2. Ezeken a tekercseken áthaladva egyenlő nagyságú és alakú áramok szinuszos harmonikusai, amelyek időben eltolódnak a periódus harmadával (szögfrekvenciában 120°-kal).

A kialakult kör alakú mágneses tér forogni kezd. A létrehozott mező állandó indukciója maximális amplitúdójú Bmax értékkel a mező tengelye mentén, állandó ωp szögforgási sebesség mellett.

A három tekercs tekercsének azonos forgási síkban való elhelyezkedése az ábrán látható, és megfelel az első feltétel követelményeinek.

Tekercstekercsekkel Ó, ÁLTAL, C-Z a kezdetektől (bejárat) A, BAN BEN, VAL VEL a végére (kilépés) x, Y, Z elektromos szimmetrikus 3 fázisú áramot vezetünk át, amelynek bármely időpillanatnyi értékét a következő kifejezésekkel számítjuk ki:

iA=Im*sin(ωt+0);
iВ=Im∙sin(ωt-120°);
iС=Im∙sin(ωt+120°).

A tekercs tekercsének minden menete saját egyedi mágneses teret képez, amelyben az indukció arányos a tekercsen áthaladó árammal (B=k*i). Az egyes tekercsekben lévő összes fordulat mezőjének összegzése három indukciós rendszert alkot, amelyek szimmetrikusak a forgásközépponthoz (a koordináták origójához) képest:

VA=Bm∙sin(ωt+0);
ВB=Вm∙sin(ωt+0);
ВC=Вm∙sin(ωt+0).

Mágneses mezők, mint indukciós vektorok VA, ВB, Nap szigorúan kifejezett térbeli orientációval rendelkeznek, amelyet a jól ismert karmantyú-szabály határozza meg, tekintettel a tekercs tekercsében áramló pozitív irányra.

A villamos gépben generált mágneses térből a B mágneses indukció teljes (eredményes) vektorát fázisvektorok geometriai összeadásával számítjuk ki. VA, ВB, Nap minden tekercsből.

Egy adott esetben a mágneses indukciós vektor időbeli becsléséhez a periódus több pontját választják ki, például azokat, amelyek megfelelnek a kezdeti ordinátához viszonyított elfordulásának 0, 30 és 60 fokának.

Az egyes fázisok indukciós vektorainak és az ezek geometriai összeadásából kapott vektorok térbeli elrendezését minden esetre a komplex síkon grafikonok mutatják.

A grafikus összeadás eredményeit kényelmes a bemutatásuk után elemezni. külön asztal:

Az elemzés eredményei azt mutatják, hogy a gép fázisainak összes mágneses mezőjének B teljes indukciós vektora minden vizsgált ponton egy állandó értékkel rendelkezik. Hasonló következtetéseket vonhatunk le, ha matematikailag megoldunk egy hasonló problémát bármely más időpillanatban.

A mágneses indukciós vektor tulajdonságai BAN BEN :

Térbeli forgási iránya megfelel a tekercstől legközelebbi irányú mozgásnak A a tekercs felé BAN BEN;

Ismeretes, hogy az árammal rendelkező vezető körül mindig mágneses mező képződik. Irányát a jobbkezes csavar ("kapcsa") szabálya határozza meg.

Rajzoljunk mágneses erővonalat a C és Y, illetve a B és Z vezetékek köré (lásd a szaggatott vonalakat az 5.2.2 a ábrán).

Tekintsük most a t 2 időt. Ezalatt a B fázisban nem lesz áram. Az A-X fázis A vezetőjében (+), a C-Z fázis C vezetékében pedig (·) lesz. Most tegyük le a jeleket: az X vezetőben - (·), és a Z vezetőben - (+).

a motor által kifejlesztett teljes mechanikai teljesítményt jelenti.

5.8. AZ ASZINKRON MOTOR HELYETTESÍTÉSI ÁBRÁJA

Az EMF és az áram egyenletei megfelelnek egyenértékű áramkör helyettesítések (5.8.1. ábra). Így egy elektromos gép összetett mágneses áramköre helyettesíthető elektromos áramkörrel. Az r 2 "(1 - S) / S ellenállás a forgórész tekercsében lévő külső ellenállásnak tekinthető. Ez az áramkör egyetlen változó paramétere. Ennek az ellenállásnak a változása egyenértékű a motor terhelésének változásával tengely, és ezért az S szlip változása.

5.9. AZ ASZINKRON MOTOR VESZTESÉGEI ÉS HATÉKONYSÁGA

A P 1 teljesítményt a hálózatról táplálják az állórész tekercsére. Ennek a teljesítménynek egy része a P sl acél veszteségeire, valamint az Р e1 állórész tekercs veszteségeire megy el:

A fennmaradó teljesítményt mágneses fluxussal továbbítják a rotorhoz, és elektromágneses teljesítménynek nevezik:

Az elektromágneses teljesítmény egy részét a forgórész tekercsében keletkező elektromos veszteségek fedezésére fordítják:

A fennmaradó teljesítményt mechanikai teljesítményre alakítják át, amelyet teljes mechanikai teljesítménynek neveznek:

R 2 "= R em -R e2

A korábban kapott képlet felhasználásával

írjuk a teljes mechanikai teljesítmény kifejezését:

P e2 \u003d SP em,

azok. az elektromos veszteségek teljesítménye arányos a csúszással.

A motortengely P 2 teljesítménye kisebb, mint a P 2 teljes mechanikai teljesítmény a mechanikai P mech értékével és a további P ext veszteséggel:

P 2 \u003d P 2 '- (P mech. + P ext.).

És így:

SP \u003d P sl + R e1 + R e2 + R mech. +R mellék.

A hatásfok a P 2 tengelyteljesítmény és a P 1 teljesítményfelvétel aránya:

5.10. NYOMATÉKEGYENLET

Az indukciós motorban a forgatónyomatékot a forgórész áramának és a gép mágneses mezőjének kölcsönhatása hozza létre. A nyomaték matematikailag kifejezhető a gép elektromágneses erejével:

ahol w 1 =2pn 1 /60 a mező forgási szögfrekvenciája.

Viszont n 1 \u003d f 1 60 / P, akkor

Az R em \u003d R e2 / S kifejezést behelyettesítjük az M 1 képletbe, és 9,81-gyel elosztva kapjuk:

Ebből következik, hogy a motor nyomatéka arányos a forgórész elektromos veszteségeivel. Helyettesítsük be az utolsó képletben az I 2 ’ áram értékét:

A technológia széles körű fejlődése, a tanulók technikai kreativitása azonban számos további felhasználási lehetőség ismeretét kívánja meg ezen anyagok felhasználására. Tekintsünk csak néhányat közülük.

5.18.2 Indukciós szabályozók és fázisszabályozók

Az indukciós feszültségszabályozók reteszelt indukciós motorok fázisrotorral. Széles tartományban állíthatják be a feszültséget. A szabályozóban az állórész és a forgórész tekercselése elektromosan össze van kötve, de úgy, hogy a forgórész forgatásával egymáshoz képest elmozdíthatóak legyenek. Amikor az indukciós szabályozó a hálózathoz van csatlakoztatva, a forgó mágneses fluxus EMF E 1 és E 2 indukál az állórész és a forgórész tekercsében. Amikor a tengelyek egybeesnek a tekercsekben, az EMF E 1 és E 2 fázisban vannak, és a maximális feszültségértéket a szabályozó kimeneti kapcsain állítják be.

Amikor a rotor forog, a tekercstengelyek egy bizonyos szögben forognak a. Az E 2 vektor is ugyanilyen szöggel eltolódik. Ebben az esetben a kimeneti feszültség csökken. A rotor 180°-os elfordításával beállítjuk a minimális feszültséget a kimeneten.

A fázisszabályozó a szekunder feszültség fázisának megváltoztatására szolgál a primerhez képest. Ebben az esetben a szekunder feszültség értéke változatlan marad.

A fázisszabályozó egy aszinkron gép, amelyet egy speciális forgóeszköz fékez. Az állórész tekercsét feszültséggel látják el, és eltávolítják a forgórészről. Az indukciós szabályozóval ellentétben itt az állórész és a forgórész tekercselése nincs elektromosan csatlakoztatva. A szekunder feszültség fázisának megváltoztatása a forgórésznek az állórészhez viszonyított elforgatásával történik.

Az automatizálásban és a méréstechnikában használják.

5.18.3 Aszinkron frekvenciaváltó

Mint ismeretes, az indukciós motor forgórészének áramkörében az áram frekvenciája a csúszástól függ, pl. a forgórész forgási frekvenciái és az állórész mező közötti különbség határozza meg.

A megadott tulajdonság lehetővé teszi a motor frekvenciaváltóként való használatát (5.18.3.1. ábra). Ha az állórész tekercs csatlakozik a hálózathoz ipari frekvencia f 1 , és a forgórészt egy külső motor az állórész mezőjével szemben forgatja, ekkor a szlip növekszik, és a forgórész áramfrekvenciája f 2 ennek megfelelően többszörösére nő az f 1 hálózati frekvenciához képest. Ha csökkenteni kell az áramfrekvenciát, akkor a konverter forgórészét a forgó állórész mező irányába kell forgatni.

5.18.4 Elektromágneses aszinkron tengelykapcsoló

Az elektromágneses aszinkron tengelykapcsoló (5.18.4.1. ábra) az a elv szerint van elrendezve. szinkron motorés a tengely két részének összekötésére szolgál. Az 1 tengely elülső részén van elhelyezve a 2 pólusrendszer, amely gerjesztőtekercsekkel ellátott, markáns pólusok rendszere. A gerjesztőtekercsben lévő egyenáramot a 4 csúszógyűrűk táplálják. A 3 tengelykapcsoló hajtott része a motor forgórész-tekercsének típusa szerint készül.

A tengelykapcsoló működési elve hasonló az aszinkron motor működéséhez, itt csak a forgó mágneses fluxus jön létre a pólusrendszer mechanikus elforgatásával. A forgatónyomaték a tengely meghajtó részétől a hajtott rész felé elektromágnesesen továbbítódik. A tengelykapcsoló leválasztása a gerjesztőáram kikapcsolásával történik.

A körkörösen forgó mágneses tér a következő jellemző tulajdonságokkal rendelkezik:

a) a kapott MMF és indukciós hullámok maximumai mindig egybeesnek annak a fázisnak a tengelyével, amelyben az áram maximummal rendelkezik. Ez a pozíció könnyen ellenőrizhető a mennyiség beállításával ωt, a fázis maximális áramának megfelelő, és (3.15)-el meghatározva a pont koordinátáját x, amelyben az MDS F" x maximális;

b) a mágneses tér annak a fázisnak a tengelye felé mozog, amelyben a legközelebbi maximum várható. Ez a tulajdonság közvetlenül következik az előzőből;

c) a mező forgásirányának megváltoztatásához meg kell változtatni a fázisok áramának váltakozási sorrendjét. A háromfázisú gépeknél ehhez fel kell cserélni a háromfázisú hálózatról áramot adó vezetékeket a tekercs bármely két fázisára. A kétfázisú gépeknél át kell kapcsolni azokat a vezetékeket, amelyek a tekercs fázisait összekötik a kétfázisú hálózattal.

Elliptikus mező. Egy körkörösen forgó mágneses tér jön létre a fázisokon áthaladó áramok szimmetriájával (az egyes fázisok tekercseinek MMF szimmetriái), e fázisok szimmetrikus térbeli elrendezésével, a fázisáramok közötti időeltolás megegyezik a fázisok közötti térbeli eltolódással. fázisok és az indukció szinuszos eloszlása ​​a gép légrésében az állórész (rotor) kerülete mentén. Ha a megadott feltételek közül legalább egy nem teljesül, akkor nem kör alakú, hanem elliptikus forgótér keletkezik, amelyben a keletkező MMF és az indukció maximális értéke különböző időpillanatokra nem marad állandó, mint pl. kör alakú mező. Egy ilyen mezőben az MDS térbeli vektora egy ellipszist ír le (lásd 3.12. ábra, V).

Egy elliptikus mező két ekvivalens kör alakú mezőként ábrázolható, amelyek ellentétes irányban forognak. Az így létrejövő elliptikus mező forgásirányában forgó mezőt nevezzük közvetlen; ellentétes irányba forgó mező fordított. Az elliptikus mező direkt és fordított körkörös mezőkre való felbontása szimmetrikus komponensek módszerével történik, melynek segítségével meghatározzuk a direkt és fordított sorozatok MMF-jét.

Vegyünk például egy kétfázisú gépet, amelyben két fázistekercs (fázis) található az állórészen ÓÉs ÁLTAL, melynek tengelyei valamilyen α szöggel el vannak tolva a térben (3.16. ábra, A). Az ezeken a fázisokon áthaladó áramok és a megfelelő MMF-vektorok FxAÉs FxB időben eltolva valamilyen β szöggel. Fázisok ÓÉs ÁLTAL pulzáló mágneses mezőket hozzon létre, amelyek szinuszosan eloszlanak a térben. Ezeknek a fázisoknak az MDS-je, bármely ponton ható x légrés,

FxA = FmA sin ωt cos(πx/τ); FxB = FmB sin(ωt + β)cos(πx/τ + α).

Az AX és BY fázisok MMF-je, hasonlóan a (3.15) ponthoz, az MMF két, egymással ellentétes irányú haladó hullámának összegeként ábrázolható:

A (3.21) kifejezésekben az időbeli és térbeli szögeket összeadjuk vagy kivonjuk, azaz egyenértékűvé válnak. Ez azzal magyarázható, hogy a forgó mező MMF vektorának térbeli helyzetét a fázisokat tápláló áram ideje és frekvenciája határozza meg - egy periódusban a mező egy póluspárra kerül. A két tekercs együttes hatására létrejövő mágneses mezőt az óramutató járásával megegyező irányban forgó (közvetlen mezőt képező) pozitív sorrendű MMF-vektorok komponenseinek összeadásával kaphatjuk meg:

F "xA \u003d 0,5FmA sin (ωt - πx / τ) és F"xB \u003d 0,5 FmB sin (ωt + β - πx / τ ± α),

Valamint a negatív szekvencia MDS-vektorai, amelyek az óramutató járásával ellentétes irányban forognak (fordított mezőt alkotva)

Az ellentétes irányban forgó mezők teljes MMF-je, pl. F"x \u003d F"xA + F"xBÉs F""x = F"xA + F"xB, nem egyenlő nagyságúak (3.16.6. ábra), ezért a gép eredő tere nem lüktet, hanem forog. Ebben a mezőben a keletkező MMF különböző időpontokban elért maximális értéke nem marad állandó, mint egy kör alakú mező esetében, azaz a mező elliptikus. Kétfázisú gépben kör alakú forgómező is elérhető; míg az MDS egyik összetevője F"x vagy F"x hiányoznia kell. A kör alakú mező létrehozásának feltételei egy ilyen gépben az egyik MMF-pár kölcsönös kompenzálására korlátozódnak F"xAÉs F"xB vagy F"xAÉs F"xB. Ez utóbbi akkor lehet, ha a megadott MDS amplitúdója egyenlő, de fázisban ellentétes, azaz ha α ± β = π .

Az egyik legelterjedtebb villanymotor, amelyet a legtöbb elektromos meghajtó berendezésben használnak, az aszinkron motor. Ezt a motort aszinkronnak (nem szinkronnak) nevezik, mivel a forgórésze a mágneses térvektor forgási sebességéhez képest kisebb sebességgel forog, mint egy szinkron motoré.

El kell magyarázni, mi az a szinkron sebesség.

A szinkronsebesség az a sebesség, amellyel a mágneses tér forog egy forgógépben, pontosabban ez a mágneses térvektor forgási szögsebessége. A mező forgási sebessége az áramló áram frekvenciájától és a gép pólusainak számától függ.

Az aszinkron motor mindig a szinkron forgási sebességnél kisebb fordulatszámmal működik, mivel az állórész tekercselése által létrehozott mágneses tér ellenmágneses fluxust generál a forgórészben. Ennek a generált ellenmágneses fluxusnak az állórész mágneses fluxusával való kölcsönhatása hatására a rotor forogni kezd. Mivel a forgórész mágneses fluxusa lemarad, a forgórész soha nem lesz képes önállóan elérni a szinkron sebességet, azaz ugyanazt, amellyel az állórész mágneses térvektora forog.

Az indukciós motoroknak két fő típusa van, amelyeket a betáplált áram típusa határoz meg. Ez:

• egyfázisú aszinkron motor;
• háromfázisú aszinkron motor.

Meg kell jegyezni, hogy az egyfázisú aszinkron motor nem képes önállóan elindítani a mozgást (forgást). Ahhoz, hogy forogni kezdjen, az egyensúlyi helyzetből némi elmozdulást kell létrehozni. Ez megvalósul különböző utak, kiegészítő tekercsek, kondenzátorok segítségével, kapcsoláskor az indításkor. Ellentétben az egyfázisú aszinkron motorral, a háromfázisú motor képes önálló mozgást (forgást) indítani anélkül, hogy bármilyen változtatást eszközölne a tervezésben vagy az indítási feltételekben.

A váltakozó áramú (AC) indukciós motorok szerkezetileg különböznek az egyenáramú (DC) motoroktól abban, hogy a tápellátást az állórész táplálja, ellentétben az egyenáramú motorral, amelynél az armatúra (rotor) a kefemechanizmuson keresztül jut áramellátáshoz.

Az indukciós motor működési elve

Csak az állórész tekercsére kapcsolva az aszinkron motor működésbe lép. Érdekes tudni, hogyan működik, miért történik ez? Ez nagyon egyszerű, ha megérti, hogyan megy végbe az indukciós folyamat, amikor mágneses mező indukálódik a rotorban. Például az egyenáramú gépeknél az armatúrában (rotorban) nem indukcióval, hanem kefékkel kell külön mágneses teret létrehozni.

Amikor feszültséget adunk az állórész tekercseire, elektromos áram kezd folyni bennük, ami mágneses mezőt hoz létre a tekercsek körül. Továbbá az állórész mágneses áramkörén található sok tekercsből közös állórész mágneses mező alakul ki. Ezt a mágneses teret egy mágneses fluxus jellemzi, melynek nagysága időben változik, ezen felül a térben változik a mágneses fluxus iránya, vagy inkább forog. Ennek eredményeként kiderül, hogy az állórész mágneses fluxusvektora úgy forog, mint egy csavaratlan heveder egy kővel.

A Faraday-féle elektromágneses indukciós törvénynek megfelelően, rövidre zárt tekercsű forgórészben (mókuskalitkás rotor). Ebben a rotor tekercsben indukált elektromos áram fog folyni, mivel az áramkör zárt és üzemmódban van rövidzárlat. Ez az áram, akárcsak az állórész tápárama, mágneses mezőt hoz létre. A motor forgórésze az állórész belsejében mágnessé válik, amely mágneses forgó mezővel rendelkezik. Az állórész és a forgórész mindkét mágneses mezője kölcsönhatásba lép, a fizika törvényeinek engedelmeskedve.

Mivel az állórész állórész és mágneses tere a térben forog, a forgórészben pedig áram indukálódik, ami tulajdonképpen állandó mágnessé teszi, ezért a mozgatható forgórész forogni kezd, mert az állórész mágneses tere tolni kezdi, magával rántva. A forgórész az állórész mágneses mezőjéhez kapcsolódik. Elmondható, hogy a forgórész hajlamos szinkronban forogni az állórész mágneses mezőjével, de ez számára elérhetetlen, mivel a szinkronizálás pillanatában a mágneses mezők kioltják egymást, ami aszinkron működéshez vezet. Más szóval, amikor egy indukciós motor működik, a forgórész az állórész mágneses mezőjében csúszik.

A csúsztatás lehet késleltetett vagy előrehaladott. Ha késés van, akkor van motoros üzemmódunk, amikor az elektromos energiát mechanikai energiává alakítjuk, ha csúszás történik a rotor vezetésével, akkor van egy generátoros üzemmódunk, amikor a mechanikai energia elektromos energiává alakul. energia.

A forgórészen generált nyomaték függ az állórész váltóáramának frekvenciájától, valamint a tápfeszültség nagyságától. Az áram frekvenciájának és a feszültség nagyságának változtatásával lehet befolyásolni a forgórész nyomatékát, és ezáltal szabályozni az aszinkron motor működését. Ez mind az egyfázisú, mind a háromfázisú aszinkron motorokra igaz.

Az aszinkron motorok típusai

Az egyfázisú aszinkron motor a következő típusokra oszlik:

• Külön tekercsekkel (osztott fázisú motor);
• Indítókondenzátorral (Kondenzátor indítómotor);
• Indítókondenzátorral és üzemi kondenzátorral (Capacitor start capacitor run indukciós motor);
• Eltolt pólusú (Shaded-pole motor).

A háromfázisú aszinkron motor a következő típusokra oszlik:

• Mókusketrec formájú mókusketreces rotorral (Squirrel cage induction motor);
• Csúszógyűrűkkel, fázisrotorral (Csúszógyűrűs indukciós motor);

Mint fentebb említettük, az egyfázisú aszinkron motor nem képes önállóan mozgást (forgást) indítani. Mit jelent függetlenség? Ekkor a gép automatikusan működésbe lép, a külső környezet bármilyen befolyása nélkül. Ha bekapcsolunk egy háztartási gépet, például egy ventilátort, az egy gombnyomással azonnal működésbe lép. Meg kell jegyezni, hogy a mindennapi életben egyfázisú aszinkron motort használnak, például egy ventilátor motort. Hogyan történik egy ilyen független indítás, ha fentebb azt mondjuk, hogy az ilyen típusú motor nem teszi lehetővé? A probléma megértése érdekében meg kell vizsgálni az egyfázisú motorok indításának módjait.

Miért indul be egy háromfázisú aszinkron motor?

Egy háromfázisú rendszerben minden fázis a másik kettőhöz képest 120 fokos szöget zár be. Mindhárom fázis tehát egyenletesen helyezkedik el egy körben, a kör 360 fokos, ami háromszor 120 fok (120+120+120=360).

Ha figyelembe vesszük három fázist, A, B, C, akkor láthatjuk, hogy a kezdeti időpillanatban ezek közül csak az egyiknek lesz a pillanatnyi feszültségértéke maximális értéke. A második fázis az első után növeli a feszültség értékét, a harmadik fázis pedig a másodikat követi. Így megvan az A-B-C fázisok sorrendje értékük növekedésével, és lehetséges egy másik sorrend is csökkenő sorrendben feszültség C-B-A. Még ha a váltakozást másképp írjuk is, például A-B-C helyett B-C-A-t írjunk, akkor a váltakozás ugyanaz marad, mivel a váltakozási lánc tetszőleges sorrendben ördögi kört alkot.

Hogyan fog forogni egy aszinkron háromfázisú motor forgórésze? Mivel a forgórészt az állórész mágneses tere elviszi és elcsúszik benne, teljesen nyilvánvaló, hogy a forgórész az állórész mágneses térvektorának irányába fog elmozdulni. Milyen irányba fog forogni az állórész mágneses tere? Mivel az állórész tekercselése háromfázisú, és mindhárom tekercs egyenletesen helyezkedik el az állórészen, a generált mező a tekercsek fázisforgása irányába fog forogni. Innen levonjuk a következtetést. A forgórész forgásiránya az állórész tekercseinek fázissorrendjétől függ. A váltakozási sorrend, fázisok megváltoztatásával megkapjuk a motor ellenkező irányú forgását. A gyakorlatban a motor forgásának megváltoztatásához elegendő az állórész bármely két tápfázisát felcserélni.

Miért nem kezd el magától forogni egy egyfázisú aszinkron motor?

Azért, mert egy fázisról táplálja. Az egyfázisú motor mágneses tere lüktető, nem forog. A kilövés fő feladata egy lüktető mezőből forgó mező létrehozása. Ezt a problémát úgy oldják meg, hogy a másik állórész tekercsben fáziseltolást hoznak létre kondenzátorok, induktivitások és a tekercsek térbeli elrendezése segítségével a motortervezésben.

Meg kell jegyezni, hogy az egyfázisú aszinkron motorok hatékonyan használhatók állandó mechanikai terhelés mellett. Ha a terhelés kisebb, és a motor a maximális terhelés alatt jár, akkor a hatékonysága jelentősen csökken. Ez az egyfázisú aszinkron motor hátránya, ezért a háromfázisú gépekkel ellentétben ott használják, ahol a mechanikai terhelés állandó.